Стандартов безопасности труда пожарная безопасность технологических процессов - страница 6

= , Т = Т(t), r = r(t).

Для решения системы уравнений необходимы дополнительные соотношения


. (Г.4)


В качестве критерия окончания фазы падения принимают выполнение условия:


. (Г.5)


Зависимость h = h(t) находим из соотношения


h(t) = . (Г.6)


Г.1.1.3. Когда плотность паровоздушного облака незначительно отличается от плотности воздуха (т.е. после окончания фазы падения), его движение определяется как фаза пассивной дисперсии и описывается процессами турбулентной диффузии.

Концентрацию газа в точке с координатами (х, у, z) в фазе пассивной дисперсии определяют из формулы


, (Г.7)


где , - среднеквадратичные отклонения, зависящие от величины ;

- координата центра облака в направлении ветра, м;

- координата точки окончания фазы падения, м;

; зависят от класса устойчивости по Паскуиллу.

При = принимается = r/2,14; = h/2,14;

при > ; ;

Г.1.2. Непрерывное истечение СУГ

Для описания непрерывного истечения СУГ из резервуаров или иных аппаратов предполагается, что результирующая концентрация газа в паровоздушном облаке является суммой концентраций от отдельных элементарных газовых объемов и рассчитывается по формуле


, (Г.8)


где - масса СУГ в j-м элементарном объеме, кг;

m - массовая скорость истечения СУГ, кг/с;

- координата центра j-го элементарного объема, м;

, - среднеквадратичные отклонения распределения концентраций в j-м элементарном объеме, м.

, определяют аналогично , в Г.1.1.3.

Пример. Расчет динамики паровоздушного облака в открытом пространстве

Для расчета динамики паровоздушного облака (движения в пространстве границы облака, определяемой НКПВ) принимается, что в некоторый момент времени начинается истечение пропана с массовой скоростью 1,3 кг/с, скорость ветра составляет 1 м/с, градиент температуры составляет 0,667 К/м.

Процедура расчета, реализованная на ПЭВМ, представлена на блок-схеме (рисунок Г.1).


┌─────────────────────────────────┐

│ Ввод исходных данных │

│1. Массовая скорость истечения m.│

│2. Свойства газа. │

│3. Состояние атмосферы. │

└───────────────┬─────────────────┘

│n = 1

n = n + 1 │

┌──────────────────────────────>│

│ │

│ ┌─────────────────┴─────────────────────┐

│ │ Расчет полей концентраций │

│ -

│ │ для элементарного выброса; │

│ │ для фазы падения - решением системы │

│ │обыкновенных дифференциальных уравнений│

│ │ методом Рунге-Кутта; для фазы │

│ │пассивной дисперсии - по модели Гаусса │

│ └─────────────────┬─────────────────────┘

│ │

│ ┌─────────────────┴─────────────────────┐

│ │ Расчет суммарного поля концентраций │

│ │от всех элементарных выбросов на момент│

│ +

│ └─────────────────┬─────────────────────┘

│ │

│ ┌─────────────────┴─────────────────────┐

│ │Определение границы блока по условию │

│ = НКПВ

│ └─────────────────┬─────────────────────┘

│ │

│ ┌─────────────────┴──────────────────────┐

│ Нет │ │

└─────────────>

│ │

└─────────────────┬──────────────────────┘

Да│

┌──────────┴───────────┐

│ Окончание вычислений │

└──────────────────────┘


Рисунок Г.1. Алгоритм расчета параметров

паровоздушного облака


Результаты расчета границы облака для двух значений времени + 10 с и + 300 с представлены на рисунке Г.2.





- время начала истечения


Рисунок Г.2. Границы паровоздушного облака по НКПВ

на различные моменты времени от начала истечения


Приложение Д

(рекомендуемое)


МЕТОД

^ РАСЧЕТА ИНТЕНСИВНОСТИ ТЕПЛОВОГО ИЗЛУЧЕНИЯ

И ВРЕМЕНИ СУЩЕСТВОВАНИЯ "ОГНЕННОГО ШАРА"


Д.1. Расчет интенсивности теплового излучения "огненного шара" q, кВт/м2, проводят по формуле


, (Д.1)


где - среднеповерхностная плотность теплового излучения пламени, кВт/м2;

- угловой коэффициент облученности;

- коэффициент пропускания атмосферы.

Д.2. определяют на основе имеющихся экспериментальных данных. Допускается принимать равным 450 кВт/м2.

Д.3. рассчитывают по формуле


, (Д.2)


где Н - высота центра "огненного шара", м;

- эффективный диаметр "огненного шара", м;

r - расстояние от облучаемого объекта до точки на поверхности земли непосредственно под центром "огненного шара", м.

Д.4. Эффективный диаметр "огненного шара" рассчитывают по формуле


= 5,33, (Д.3)


где m - масса горючего вещества, кг.

Д.5. Н определяют в ходе специальных исследований. Допускается принимать Н равной /2.

Д.6. Время существования "огненного шара" , с, рассчитывают по формуле


= 0,92. (Д.4)


Д.7. Коэффициент пропускания атмосферы рассчитывают по формуле


. (Д.5)


Пример. Определить время существования "огненного шара" и интенсивность теплового излучения от него на расстоянии 500 м при разрыве сферической емкости с пропаном объемом 600 м3 в очаге пожара.

Данные для расчета

Объем сферической емкости 600 м3. Плотность жидкой фазы 530 кг/м3. Степень заполнения резервуара жидкой фазы 80%. Расстояние от облучаемого объекта до точки на поверхности земли непосредственно под центром "огненного шара" 500 м.

Расчет

Находим массу горючего m в "огненном шаре" по формуле


= 600 х 530 х 0,8 = 2,54 х 10 кг,


где V - объем резервуара, м3 ( = 600 м3);

- плотность жидкой фазы, кг/м3 ( = 530 кг/м3);

- степень заполнения резервуара ( = 0,8).

По формуле (Д.3) определяем эффективный диаметр "огненного шара"


= 5,33(2,54 х 10) = 312 м.


По формуле (Д.2), принимая Н = /2 = 156 м, находим угловой коэффициент облученности


.


По формуле (Д.5) находим коэффициент пропускания атмосферы


.


По формуле (Д.1), принимая = 450 кВт/м2, находим интенсивность теплового излучения q


q = 450 х 0,037 х 0,77 = 12,9 кВт/м2.


По формуле (Д.4) определяем время существования "огненного шара"


= 0,92(2,54 х 10) = 40 с.


Приложение Е

(рекомендуемое)


МЕТОД

^ РАСЧЕТА ПАРАМЕТРОВ ВОЛНЫ ДАВЛЕНИЯ ПРИ СГОРАНИИ

ГАЗОПАРОВОЗДУШНЫХ СМЕСЕЙ В ОТКРЫТОМ ПРОСТРАНСТВЕ


Е.1. Исходя из рассматриваемого сценария аварии, определяют массу m, кг, горючих газов и (или) паров, вышедших в атмосферу из технологического аппарата (Приложение А).

Е.2. Избыточное давление , кПа, развиваемое при сгорании газопаровоздушных смесей, рассчитывают по формуле


, (Е.1)


где - атмосферное давление, кПа (допускается принимать равным 101 кПа);

r - расстояние от геометрического центра газопаровоздушного облака, м;

- приведенная масса газа или пара, кг, рассчитанная по формуле


, (Е.2)


где - удельная теплота сгорания газа или пара, Дж/кг;

Z - коэффициент участия, который допускается принимать равным 0,1;

- константа, равная 4,52 х 10 Дж/кг;

- масса горючих газов и (или) паров, поступивших в результате аварии в окружающее пространство, кг.

Е.3. Импульс волны давления i, Па х с, рассчитывают по формуле


i = 123/r. (Е.3)


Пример. Рассчитать избыточное давление и импульс волны давления при выходе в атмосферу пропана, хранящегося в сферической емкости объемом 600 м3, на расстоянии 500 м от нее.

Данные для расчета

Объем емкости 600 м3. Температура 20 °С. Плотность сжиженного пропана 530 кг/м3. Степень заполнения емкости 80% (по объему). Удельная теплота сгорания пропана 4,6 х Дж/кг. Принимается, что в течение времени, необходимого для выхода сжиженного газа из емкости, весь пропан испаряется.

Расчет

Находим приведенную массу по формуле (Е.2)


= 2,59 х 10 кг.


Находим избыточное давление по формуле (Е.1)


= 101[0,8(2,59 х 10)/500 + 3(2,59 х 10)/500 +

+ 5(2,59 х 10)/500] = 16,2 кПа.


Находим импульс волны давления i по формуле (Е.3)


i = 123(2,59 х 10)/500 = 1000 Па х с.


Приложение Ж

(рекомендуемое)


МЕТОД

^ РАСЧЕТА ПАРАМЕТРОВ ВОЛНЫ ДАВЛЕНИЯ

ПРИ ВЗРЫВЕ РЕЗЕРВУАРА С ПЕРЕГРЕТОЙ ЖИДКОСТЬЮ

ИЛИ СЖИЖЕННЫМ ГАЗОМ

ПРИ ВОЗДЕЙСТВИИ НА НЕГО ОЧАГА ПОЖАРА


Ж.1. При попадании замкнутого резервуара со сжиженным газом или жидкостью в очаг пожара может происходить нагрев содержимого резервуара до температуры, существенно превышающей нормальную температуру кипения, с соответствующим повышением давления. За счет нагрева несмоченных стенок сосуда уменьшается предел прочности их материала, в результате чего при определенных условиях оказывается возможным разрыв резервуара с возникновением волн давления и образованием "огненного шара". Расчет параметров "огненного шара" изложен в Приложении Д. Порядок расчета параметров волн давления изложен ниже. Разрыв резервуара в очаге пожара с образованием волн давления получил название BLEVE (Boiling Liquid Expanding Vapour Explosion - взрыв расширяющихся паров вскипающей жидкости).

Ж.2. Возможность возникновения BLEVE для конкретного вещества, хранящегося в замкнутой емкости, определяют следующим образом.

Ж.2.1. Рассчитывают по формуле


, (Ж.1)


где - удельная теплоемкость жидкой фазы, Дж/кг;

Т - температура жидкой фазы, соответствующая температуре насыщенного пара при давлении срабатывания предохранительного клапана, К;

- температура кипения вещества при нормальном давлении, К;

L - удельная теплота испарения при нормальной температуре кипения , Дж/кг.

Ж.2.2. Если < 0,35, BLEVE не происходит. При >= 0,35 вероятность возникновения данного явления велика.

Ж.3. Параметрами волны давления, образующейся при BLEVE, являются избыточное давление в положительной фазе волны и безразмерный импульс положительной фазы волны i.

, кПа, и i, Па х с, рассчитывают по формулам


; (Ж.2)


, (Ж.3)


где - атмосферное давление, кПа (допускается принимать равным 101 кПа);

r - расстояние до разрушающегося технологического оборудования, м;


6375978064646128.html
6376090618032533.html
6376249749709676.html
6376337432837029.html
6376440375684799.html